diff --git a/content/fis-i/0004-work.md b/content/fis-i/0004-work.md
new file mode 100644
index 00000000..cd7cb681
--- /dev/null
+++ b/content/fis-i/0004-work.md
@@ -0,0 +1,290 @@
+---
+title: Trabalho de Forças
+description: >-
+  Trabalho de uma Força para 1 Dimensão e para n Dimensões.
+  Trabalho como Variação de Energia.
+path: /fis-i/work
+type: content
+---
+
+# Trabalho de Forças
+
+```toc
+
+```
+
+Nas secções anteriores falámos de vários tipos diferentes de forças e vimos que
+cada força atua sobre um corpo de uma maneira diferente.  
+Vamos agora definir essa interação através do **trabalho**.
+
+## Trabalho de uma Força (1 dimensão)
+
+O **trabalho de uma força** é a energia transformada ou transferida a um corpo ao aplicar-lhe uma força.
+No secundário aprendemos a fórmula para o **trabalho** quando a força aplicada e o movimento eram simples:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+W_F = F \cdot \cos\varTheta \cdot \Delta x && \Delta x = x_f - x_i
+\end{darray}
+$$
+
+![Trabalho da força basico](./assets/0004-work-simple.png#dark=2)
+
+:::warning[Atenção!]
+Apenas as componentes da força com a mesma direção do movimento do corpo ao qual a força é aplicada produzem trabalho.
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\text{Se } \varTheta = 90\op{deg} \text{ então } W_f = 0
+\end{darray}
+$$
+
+:::
+
+## Trabalho de uma Força (n dimensões)
+
+A forma anterior serve perfeitamente para sistemas de 1 dimensão mas quando o sistema
+tem $n$ dimensões, ao acrescentar eixos por exemplo, é preciso uma fórmula mais geral:
+
+### Coordenadas Cartesianas
+
+![Trabalho da força geral](./assets/0004-work-complex-movement.png#dark=2)
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\vec{F} = (F_x, F_y, F_z) & d\vec{r} = (dx, dy, dz)\\
+\end{darray}
+$$
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\vec{F}\cdot d\vec{r} = F_xdx + F_ydy + F_zdz
+\end{darray}
+$$
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+W_F = \int^f_i \vec{F}\cdot d\vec{r} = \int^f_i F_xdx + \int^f_i F_ydy + \int^f_i F_zdz
+\end{darray}
+$$
+
+### Coordenadas Polares
+
+![Trabalho da força geral](./assets/0004-polar-coordinates-work.png#dark=2)
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\vec{F} = (F_r, F_\varTheta) & d\vec{r} = (dr, d\varTheta)\\
+\end{darray}
+$$
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\vec{F}\cdot d\vec{r} = F_rdr + F_\varTheta d\varTheta
+\end{darray}
+$$
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+W_F = \int^f_i \vec{F}\cdot d\vec{r} = \int^f_i F_rdr + \int^f_i F_\varTheta d\varTheta
+\end{darray}
+$$
+
+:::details[Prova]
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\vec{e_x} = \;\,\, \sin\varTheta\, \vec{e_r} + \cos\varTheta\, \vec{e_\varTheta}\\
+\vec{e_y} = -\cos\varTheta\, \vec{e_r} + \sin\varTheta\, \vec{e_\varTheta}\\
+\end{darray}
+$$
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+x = \enspace\,r\sin\varTheta \enspace\rArr\enspace \d x = \>\,\,\sin\varTheta\, \d r + r\cos\varTheta\, \d \varTheta\\
+y = -r\cos\varTheta \enspace\rArr\enspace \d y = -\cos\varTheta\, \d r + r\sin\varTheta\, \d \varTheta\\
+\end{darray}
+$$
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\text{Portanto, se }\d\vec{r} = \d x\,\vec{e_x} + \d y\,\vec{e_y}:\\
+\text{ }\\
+\vec{F}\cdot \d\vec{r} \>= \vec{F}\,(\d x\,\vec{e_x} + \d y\,\vec{e_y})\\
+
+\qquad\>\>\, = \vec{F}\,((\sin\varTheta\, dr + r\cos\varTheta\, d\varTheta)(\sin\varTheta\,\vec{e_r} + \cos\varTheta\,\vec{e_\varTheta}) \space + \\
+\qquad\qquad\quad\, (-\cos\varTheta\, \d r + r\sin\varTheta\, \d\varTheta)(-\cos\varTheta\,\vec{e_r} + \sin\varTheta\,\vec{e_\varTheta}))\\
+
+\qquad\>\>\, = \vec{F}\,(\d r\,\vec{e_r} + r\,\d \varTheta\,\vec{e_\varTheta})\\
+
+\qquad\>\>\, = F_r\,\d r + F_\varTheta\,\d\varTheta
+\end{darray}
+$$
+
+:::
+
+:::info[Exemplo]
+Podemos agora calcular o trabalho da força gravítica enquanto um corpo cai em direção à terra:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\d \vec{r} = \d r\,\vec{e_r}\\
+
+W_G = \int^{r_f}_{r_i}\vec{F}\cdot \d\vec{r} = \int^{r_f}_{r_i} -\frac{GM_Tm}{R^2}\,\vec{e_r}\cdot\vec{e_r}\,\d r = \frac{GM_Tm}{r_f} - \frac{GM_Tm}{r_i}
+\end{darray}
+$$
+
+:::
+
+:::warning[Atenção]
+O trabalho de uma força conservativa apenas depende da posição inicial e final,
+sendo o trajeto feito para chegar de um ponto para o outro irrelevante
+:::
+
+## Trabalho como Variação de Energia
+
+A força gravítica é conservativa podendo assim ser expressa como uma variação de enrgia potencial.  
+Se fizermos corresponder a cada ponto do espaço uma energia potencial
+$\;E_p = -\frac{GM_tm}{R}\;$ podemos definir o trabalho da força gravítica entre dois pontos como:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+W_F = -\,(\,E_f - E_i\,)
+\end{darray}
+$$
+
+Conseguimos ainda expressar a força gravítica como gradiente de uma energia potencial:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\vec{\nabla}E_p\,(\vec{r}) = \frac{\partial E}{\partial x}\,\vec{e_x} + \frac{\partial E}{\partial y}\,\vec{e_y} + \frac{\partial E}{\partial z}\,\vec{e_z}\\
+\,\\
+\vec{F} = -\vec{\nabla}\,E_p(\vec{r})
+\end{darray}
+$$
+
+:::details[Coordenadas esféricas]
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\vec{\nabla}U = \frac{\partial U}{\partial r}\,\vec{e_r} + \frac{1}{r}\,\frac{\partial U}{\partial \sigma}\,\vec{e_\sigma} + \frac{1}{r\sin\sigma}\,\frac{\partial U}{\partial \phi}\,\vec{e_\phi}
+\end{darray}
+$$
+
+:::
+
+:::tip[Trabalho de Forças Exteriores]
+O trabalho de forças exteriores é igual à variação da energia cinética do sistema:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+W_F = \frac{1}{2}\,m\,v_f^2 - \frac{1}{2}\,m\,v_i^2
+\end{darray}
+$$
+
+ou, em termos de energia potencial:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+E_{pf} + \frac{1}{2}\,m\,v_f^2 = E_{pi} + \frac{1}{2}\,m\,v_i^2
+\end{darray}
+$$
+
+Podemos definir a energia total do sistema:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+E_{Total} = E_p + E_i
+\end{darray}
+$$
+
+que é conservada para forças conservativas
+:::
+
+:::details[Prova]
+Podemos mostrar que $E_{Total}$ é conservada da seguinte forma:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\frac{\partial E_{Total}}{\partial t} = \frac{\partial E_p}{\partial t} + \frac{\partial E_c}{\partial t}
+\end{darray}
+$$
+
+Mas $\;E_c = \frac{1}{2}\,m\,v^2$ , logo
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\frac{\partial E_c}{\partial t} = \frac{1}{2}\,m\,(2\,v\,\dot{v}) = mva \\
+\,\\
+\frac{\partial E_p}{\partial t} = \frac{\partial E_p}{\partial t} + \frac{\partial \vec{r}}{\partial t}\cdot\vec{\nabla}E_p = \frac{\partial E_p}{\partial t} + \vec{v}\cdot\vec{\nabla}E_p
+\end{darray}
+$$
+
+Ora , para todos os problemas de física $\frac{\partial E_p}{\partial t} = 0$ logo
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\frac{\partial E_{Total}}{\partial t} = \vec{v}\cdot\vec{\nabla}E_p + vma
+\end{darray}
+$$
+
+mas
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+ma = F_G = -\nabla E_p \text{ ,\quad logo }\quad \frac{\partial E_{Total}}{\partial t} = 0
+\end{darray}
+$$
+
+:::
+
+:::info[Exemplo 1]
+
+**Uma pedra foi lançada verticalmente com velocidade $v_i$. Calcule a altura máxima que atinge.**
+
+Podemos usar a conservação de energia uma vez que estamos apenas a considerar que a única força aplicada no corpo é a força gravítica:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+E_{Total} = \text{const} \implies \frac{1}{2}\,m\,v_i^2 = \frac{1}{2}\,m\,v_f^2 + mgh_{max}
+\end{darray}
+$$
+
+como $\, v_f = 0 \,$ então:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\frac{1}{2}\,m\,v_i^2 = mgh_{max} \iff h_{max} = \frac{v_i^2}{2g}
+\end{darray}
+$$
+
+A energia cinética transforma-se em potencial.
+:::
+
+:::info[Exemplo 2]
+
+**Uma pedra foi lançada ao ar com velocidade extremamente grande.
+Qual a velocidade de escape, isto é, a velocidade mínima para chegar ao infinito?**
+
+Usamos novamente a conservação de energia considerando apenas a força gravítica como força aplicada à pedra:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+E_{Total} = const \implies \frac{1}{2}\,m\,v_i^2 - \frac{GM_Tm}{R_T} = \frac{1}{2}\,m\,v_f^2 - \frac{GM_Tm}{R_\infty}
+\end{darray}
+$$
+
+como $\, \frac{1}{\infty} = 0 \,$ e $\, v_f = 0 \,$ então:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\frac{1}{2}\,m\,v_i^2 - \frac{GM_Tm}{R_T} = 0 \iff v_i^2 = \frac{2GM_T}{R_T}
+\end{darray}
+$$
+
+Como o raio e massa da Terra são valores conhecidos é possível calcular a
+velocidade de escape um corpo na Terra $\, v_i \backsimeq 11 \,\op{km/s} \,$,
+ignorando a rotação da Terra.
+
+A velocidade de escape de um buraco negro é igual à velocidade da luz.
+:::
diff --git a/content/fis-i/0005-momentum.md b/content/fis-i/0005-momentum.md
new file mode 100644
index 00000000..a0d632e0
--- /dev/null
+++ b/content/fis-i/0005-momentum.md
@@ -0,0 +1,246 @@
+---
+title: Momento
+description: >-
+  Momento Linear.
+  Centro de Massa.
+  Corpo Rigido: Momento de Inércia.
+  Momento Angular.
+  Momento de Forças.
+path: /fis-i/momentum
+type: content
+---
+
+# Momento
+
+```toc
+
+```
+
+## Momento Linear
+
+Vimos anteriormente uma quantidade conservada.
+Vamos agora ver outra, desta vez para um sistema isolado.
+
+:::tip[Momento Linear]
+Definimos o momento linear como:
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\vec{P} = m\,\vec{v}
+\end{darray}
+$$
+
+:::
+
+A lei de Newton diz que
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\vec{F} = \frac{\partial \vec{P}}{\partial t} \iff \vec{F} = m\,\vec{a} \quad\text{,\quad se }\;\; m = \op{const}
+\end{darray}
+$$
+
+recuperando assim a lei de Newton a que estamos habituados.
+
+### Sistemas Isolados
+
+Olhemos agora para um sistema isolado do exterior:
+
+![Sistema Fechado](./assets/0005-closed-system2.png#dark=2)
+
+Como o sistema está isolado, a força que $m_2$ aplica a $m_1$ é acompanhada por uma força simétrica de $m_1$ sobre $m_2$, isto é
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\sum \vec{F_i} = \vec{F_{12}} +  \vec{F_{21}} = \vec{0} \quad \text{(3ª lei de Newton)}
+\end{darray}
+$$
+
+ou seja
+
+$$
+\begin{darray}{ll}
+\frac{\partial}{\partial t}[m_1\vec{v_1} + m_2\vec{v_2}] = 0 \implies \vec{P_T} = \op{const}
+\end{darray}
+$$
+
+Quando consideramos um objeto a cair na Terra geralmente vemos que o seu momento não se conserva porque não estamos a considerar a Terra no nosso sistema, do qual a Terra teria de fazer parte para para o momento do sistema se conservar.
+
+### Colisões
+
+#### Colisões (Totalmente) Inelásticas
+
+Uma [colisão inelástica](color:green) é aquela em que há **perda** de
+energia cinética do sistema. Quando ocorre uma perda máxima de energia cinética,
+isto é, quando ambos os corpos ficam com a mesma velocidade, dá-se o nome de
+colisão **totalmente** inelástica.
+
+:::info[Exemplo]
+
+![Colisão Inelástica](./assets/0005-completely-inelastic-colision.png#dark=2)
+
+Numa colisão totalmente inelástica, a velocidade final das duas massas é igual.
+Além disso, como estamos perante um sistema isolado, o momento linear, $P$, também
+se conserva. Considerando que ambas as esferas têm igual massa (i.e. $m_1 = m_2$)
+e que a esfera 2 está em repouso inicialmente, temos,
+
+$$
+\begin{aligned}
+P_i = P_f &\Leftrightarrow m_1 v_{1,i} + m_2 v_{2,i} = m_1 v_{1,f} + m_2 v_{2,f} \\
+&\Leftrightarrow mv_i = 2mv_f \\
+&\Leftrightarrow v_f = \frac{v_i}{2}
+\end{aligned}
+$$
+
+Podemos agora descobrir qual foi a variação de energia (cinética) do sistema:
+
+$$
+\begin{darray}{l}
+E_i = \frac{1}{2}mv_i^2 \\\\
+E_f = 2 \left(\frac{1}{2}mv_f^2\right) = m\left(\frac{v_i}{2}\right)^2 = \frac{1}{4}mv_i^2 \\\\
+\Delta E = E_f - E_i
+\end{darray}
+$$
+
+:::
+
+#### Colisões Elásticas
+
+Uma [colisão elástica](color:orange) é aquela em que há **conservação** de
+energia cinética do sistema.
+
+:::info[Exemplo]
+
+Consideremos uma colisão elástica entre duas bolas de bilhar uma
+com velocidade inicial $v_i$ e outra parada.
+Observa-se uma colisão frontal que, como é elástica, conserva a energia cinética.
+
+![Colisão Elástica](./assets/0005-completely-elastic-colision.png#dark=2)
+
+Sabemos que $P$ é constante e a energia cinética é conservada, logo
+
+$$
+\begin{cases}
+mv_i = mv_1 + mv_2\\
+\frac{1}{2}mv_i^2 = \frac{1}{2}mv_1^2 + \frac{1}{2}mv_2^2
+\end{cases}
+\iff
+\begin{cases}
+v_i = v_1 + v_2\\
+v_i^2 = v_1^2 + v_2^2
+\end{cases}\\
+\,\\
+\implies\\
+\,\\
+\begin{darray}{cc}
+v_1 = 0\\
+\text{As esferas colidem}\\
+v_2 = v_i
+\end{darray}
+\;\vee\;
+\begin{darray}{cc}
+v_2 = 0\\
+\text{Não existe colisão}\\
+v_1 = v_i
+\end{darray}
+$$
+
+:::
+
+:::tip[Colisão Elástica (Geral)]
+Para uma colisão elástica em que os corpos têm massa diferente
+
+$$
+\begin{cases}
+m_1v_1 + m_2v_2 = m_1v_1^* + m_2v_2^*\\
+\frac{1}{2}m_1v_1^2 + \frac{1}{2}m_2v_2^2 = \frac{1}{2}m_1{v_1^*}^2 + \frac{1}{2}m_2{v_2^*}^2
+\end{cases}\\
+\,\\
+\iff\\
+\,\\
+\begin{darray}{cc}
+v_1^* = \frac{m_1 - m_2}{m_1 + m_2}v_1
+\quad \vee \quad
+v_2^* = \frac{2m_1}{m_1 + m_2}v_1
+\end{darray}
+$$
+
+:::
+:::tip[Nota]
+Se $\quad m_1 = m_2 \implies v_2^* = v_1 \quad\text{e}\quad v_1^* = 0$
+
+Se $\quad m_1 \ll m_2 \implies v_2^* = 0 \quad\text{e}\quad v_1^* = -v_1$
+:::
+
+## Centro de Massa
+
+O momento linear de pende do referencial
+
+![Referencial](./assets/0005-center-of-mass.png#dark=2)
+
+$$
+\begin{darray}{cc}
+\vec{R}\left(t\right) = \vec{R}_o\left(t\right) + \vec{R}_\alpha\left(t\right)\\
+\,\\
+\vec{v} = \frac{\partial \vec{R}}{\partial t} = \frac{\partial \vec{R}_o}{\partial t} + \frac{\partial \vec{R}_\alpha}{\partial t} = \vec{v}_{ref} + \vec{v}_\alpha
+\end{darray}
+$$
+
+logo,
+
+$$
+\begin{darray}{cc}
+\vec{P} = \sum m_i\vec{v}_i = \left(\sum m_i\right)\vec{v}_{ref} + \sum m_i\vec{v^*}_i
+\end{darray}
+$$
+
+Ao escolher o referencial com o centro no centro de massa temos que $\,\sum m_i\vec{v^*}_i = 0\,$.
+Em relação a este sistema o objeto, composto por várias partículas, move-se como um único ponto:
+
+$$
+\begin{darray}{cc}
+\vec{P} = M_{Total}\,\vec{v}_{CM}
+\end{darray}
+$$
+
+e portanto também sujeito às leis de Newton
+
+$$
+\begin{darray}{cc}
+\vec{F} = \frac{\partial \vec{P}}{\partial t} = M_{Total}\,\vec{a}_{CM}
+\end{darray}
+$$
+
+Disto podemos também definir
+
+$$
+\begin{darray}{cc}
+M_{Total} = \sum m_i
+\end{darray}
+\quad\text{,}\quad
+\begin{darray}{cc}
+\vec{v}_{CM} = \frac{\sum m_i\vec{v}_i}{M_{Total}}
+\end{darray}
+\quad\text{,}\quad
+\begin{darray}{cc}
+\vec{R}_{CM} = \frac{\sum m_i\vec{R}_i}{M_{Total}}
+\end{darray}
+$$
+
+## Corpo Rígido: Momento de Inércia
+
+:::warning[Secção Incompleta]
+De momentos não existem conteúdos nesta secção. Aceitam-se contribuições.
+:::
+
+## Momento Angular
+
+:::warning[Secção Incompleta]
+De momentos não existem conteúdos nesta secção. Aceitam-se contribuições.
+:::
+
+## Momento de Forças
+
+:::warning[Secção Incompleta]
+De momentos não existem conteúdos nesta secção. Aceitam-se contribuições.
+:::
diff --git a/content/fis-i/assets/0004-polar-coordinates-work.png b/content/fis-i/assets/0004-polar-coordinates-work.png
new file mode 100644
index 00000000..e7ba2e81
Binary files /dev/null and b/content/fis-i/assets/0004-polar-coordinates-work.png differ
diff --git a/content/fis-i/assets/0004-work-complex-movement.png b/content/fis-i/assets/0004-work-complex-movement.png
new file mode 100644
index 00000000..1ff57bc9
Binary files /dev/null and b/content/fis-i/assets/0004-work-complex-movement.png differ
diff --git a/content/fis-i/assets/0004-work-simple.png b/content/fis-i/assets/0004-work-simple.png
new file mode 100644
index 00000000..e1aafc73
Binary files /dev/null and b/content/fis-i/assets/0004-work-simple.png differ
diff --git a/content/fis-i/assets/0005-center-of-mass.png b/content/fis-i/assets/0005-center-of-mass.png
new file mode 100644
index 00000000..5a3f2084
Binary files /dev/null and b/content/fis-i/assets/0005-center-of-mass.png differ
diff --git a/content/fis-i/assets/0005-closed-system2.png b/content/fis-i/assets/0005-closed-system2.png
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Binary files /dev/null and b/content/fis-i/assets/0005-closed-system2.png differ
diff --git a/content/fis-i/assets/0005-completely-elastic-colision.png b/content/fis-i/assets/0005-completely-elastic-colision.png
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Binary files /dev/null and b/content/fis-i/assets/0005-completely-elastic-colision.png differ
diff --git a/content/fis-i/assets/0005-completely-inelastic-colision.png b/content/fis-i/assets/0005-completely-inelastic-colision.png
new file mode 100644
index 00000000..91e090cc
Binary files /dev/null and b/content/fis-i/assets/0005-completely-inelastic-colision.png differ